Lemme de van der Corput

Il existe en analyse de nombreux lemmes du mathématicien néerlandais Johannes van der Corput (1890 - 1975). Nous en présentons ici deux.

En analyse complexe

Ce lemme est un résultat mathématique qui donne des informations sur le comportement asymptotique d'intégrales oscillantes (en) du type

$\int _{a}^{b}\mathrm {e} ^{\mathrm {i} \lambda \phi (x)}\,\mathrm {d} x$

quand le paramètre réel $\lambda >0$ tend vers l'infini. Il affirme que ce type d'intégrale à paramètre tend vers zéro avec un certain taux de décroissance minimal, relatif à la phase $\phi$.

Énoncé du théorème

Théorème — Soit $\phi \in {\mathcal {C}}^{\infty }{\big (}[a,b]{\big )}$ une fonction à valeurs réelles. On suppose que :

1. $\left|\phi '\right|\geqslant 1$ sur l'intervalle $[a,b]$ et $\phi '$ monotone, ou
2. il existe un entier $k\geqslant 2$ tel que $\left|\phi ^{(k)}\right|\geqslant 1$ sur $[a,b]$.

Alors il existe une constante $c_{k}>0$ indépendante de $\phi$ et de $\lambda$ telle que

$\left|\int _{a}^{b}\mathrm {e} ^{\mathrm {i} \lambda \phi (x)}\,\mathrm {d} x\right|\leqslant c_{k}\,\lambda ^{-1/k}\;.$

On peut remarquer que l'hypothèse $\phi \in {\mathcal {C}}^{\infty }{\big (}[a,b]{\big )}$ est superflue ; en effet, il est suffisant que $\phi$ soit de classe ${\mathcal {C}}^{k+1}{\big (}[a,b]{\big )}$ pour que le théorème reste vrai.

Principe

Une onde sans point stationnaire.

Une onde avec un point stationnaire en 0.

Bien que différents dans leur forme, le lemme de van der Corput et la méthode de la phase stationnaire reposent sur la même observation : les points stationnaires de la phase $\phi$ (c'est-à-dire $\phi ^{(k)}(c)=0$ ) influencent la décroissance de l'intégrale.

Pour comprendre cela intuitivement, on regarde la partie réelle de l'intégrale, à savoir

$\int _{a}^{b}\cos \left(\lambda \phi (x)\right)\,\mathrm {d} x\,.$

Cette quantité mesure l'aire située entre la courbe définie par la fonction $x\longmapsto \cos \left(\lambda \phi (x)\right)$ et l'axe des abscisses. Il est clair que cette fonction, qui représente une onde, oscille de plus en plus rapidement quand le paramètre $\lambda >0$ tend vers l'infini. Si l'on suppose que la dérivée de la phase ne s'annule pas, on peut dire naïvement que les oscillations de l'onde $x\longmapsto \cos \left(\lambda \phi (x)\right)$ se comportent « de la même manière » à mesure que $\lambda$ devient grand. Il en résulte que l'aire positive et l'aire négative ont tendance à s'annuler mutuellement, ce qui fournit la décroissance.

Supposons à présent qu'il existe un point stationnaire de la phase, à savoir $\phi ^{(k)}(c)=0$. Alors dans un voisinage du point $c$, l'onde n'oscille que très peu, la courbe est en un sens plus « plate » dans cette zone. Il suit que les oscillations se compensent moins rapidement dans ce voisinage quand le paramètre $\lambda$ tend vers l'infini, ce qui a pour effet de ralentir la décroissance. Et le phénomène est d'autant plus marqué quand l'ordre du point stationnaire est élevé.

Preuve

Nous allons faire la preuve par récurrence. Pour cela supposons que les hypothèses du premier cas soient satisfaites. Puisque $\phi '$ ne s'annule pas sur $[a,b]$, nous avons

$\int _{a}^{b}\mathrm {e} ^{\mathrm {i} \lambda \phi (x)}\,\mathrm {d} x=(\mathrm {i} \lambda )^{-1}\int _{a}^{b}{\frac {1}{\phi '(x)}}\,{\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} x}}\left[\mathrm {e} ^{\mathrm {i} \lambda \phi (x)}\right]\,\mathrm {d} x=(\mathrm {i} \lambda )^{-1}\left[{\frac {\mathrm {e} ^{\mathrm {i} \lambda \phi (x)}}{\phi '(x)}}\right]_{a}^{b}-\,(\mathrm {i} \lambda )^{-1}\int _{a}^{b}{\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} x}}\left[{\frac {1}{\phi '(x)}}\right]\mathrm {e} ^{\mathrm {i} \lambda \phi (x)}\,\mathrm {d} x.$

Puisque $\phi '\geqslant 1$ par hypothèse, nous avons

$\left|(\mathrm {i} \lambda )^{-1}\left[{\frac {\mathrm {e} ^{\mathrm {i} \lambda \phi (x)}}{\phi '(x)}}\right]_{a}^{b}\right|=\left|(\mathrm {i} \lambda )^{-1}\left({\frac {\mathrm {e} ^{\mathrm {i} \lambda \phi (b)}}{\phi '(b)}}-{\frac {\mathrm {e} ^{\mathrm {i} \lambda \phi (a)}}{\phi '(a)}}\right)\right|\leqslant {\frac {2}{\lambda }}.$

Ensuite, $\phi '$ étant supposée monotone, sa dérivée possède alors un signe constant. Il vient

$\left|(\mathrm {i} \lambda )^{-1}\int _{a}^{b}{\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} x}}\left[{\frac {1}{\phi '(x)}}\right]\mathrm {e} ^{\mathrm {i} \lambda \phi (x)}\,\mathrm {d} x\right|\leqslant \lambda ^{-1}\int _{a}^{b}\left|{\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} x}}\left[{\frac {1}{\phi '(x)}}\right]\right|\,\mathrm {d} x=\lambda ^{-1}\left|\left[{\frac {1}{\phi '(x)}}\right]_{a}^{b}\right|\leqslant {\frac {1}{\lambda }}.$

Ceci termine le cas $k=1$.

On procède à présent par récurrence: on suppose que le cas $k\geqslant 1$ est connu et on suppose $\left|\phi ^{(k+1)}\right|\geqslant 1$ sur $[a,b]$. Désignons par $c\in [a,b]$ le point où la fonction $\left|\phi ^{(k)}\right|$ atteint son minimum. Distinguons deux cas:

• Si $\phi ^{(k)}(c)\neq 0$ alors on peut supposer sans perdre de généralité que $\left|\phi ^{(k)}\right|\geqslant 1$. Alors par récurrence

$\left|\int _{a}^{b}\mathrm {e} ^{\mathrm {i} \lambda \phi (x)}\,\mathrm {d} x\right|\leqslant c_{k}\,\lambda ^{-{\frac {1}{k}}}\leqslant c_{k}\,\lambda ^{-{\frac {1}{k+1}}},$

pour tout $\lambda \geqslant 1$.

• Si $\phi ^{(k)}(c)=0$ alors on découpe l'intégrale comme suit :

$\int _{a}^{b}\mathrm {e} ^{\mathrm {i} \lambda \phi (x)}\,\mathrm {d} x=\int _{a}^{c-\delta }\ldots \,+\int _{c-\delta }^{c+\delta }\ldots \,+\int _{c+\delta }^{b}\ldots ,$

où $\delta >0$ est un réel fixé suffisamment petit. On traite à présent chaque intégrale.

Pour tout $x\in [c+\delta ,b]$, nous avons

$\left|\phi ^{(k)}(x)\right|=\left|\phi ^{(k)}(x)-\phi ^{(k)}(c)\right|=\left|\int _{c}^{x}\phi ^{(k+1)}(y)\,\mathrm {d} y\right|=\int _{c}^{x}\left|\phi ^{(k+1)}(y)\right|\,\mathrm {d} y\geqslant (x-c)\geqslant \delta .$

L'hypothèse de récurrence implique ainsi

$\left|\int _{c+\delta }^{b}\mathrm {e} ^{\mathrm {i} \lambda \phi (x)}\,\mathrm {d} x\right|\leqslant c_{k}\,(\delta \lambda )^{-{\frac {1}{k}}}\;;$

un travail tout à fait similaire fournit

$\left|\int _{a}^{c-\delta }\mathrm {e} ^{\mathrm {i} \lambda \phi (x)}\,\mathrm {d} x\right|\leqslant c_{k}\,(\delta \lambda )^{-{\frac {1}{k}}}.$

La dernière intégrale se majore brutalement :

$\left|\int _{c-\delta }^{c+\delta }\mathrm {e} ^{\mathrm {i} \lambda \phi (x)}\,\mathrm {d} x\right|\leqslant 2\delta .$

Pour conclure, nous posons : $\delta :=\lambda ^{-{\frac {1}{k+1}}}$. Nous obtenons ainsi la majoration finale :

$\left|\int _{a}^{b}\mathrm {e} ^{\mathrm {i} \lambda \phi (x)}\,\mathrm {d} x\right|\leqslant c_{k}\,\lambda ^{-{\frac {1}{k+1}}}+2\,\lambda ^{-{\frac {1}{k+1}}}+c_{k}\,\lambda ^{-{\frac {1}{k+1}}}=:c_{k+1}\,\lambda ^{-{\frac {1}{k+1}}}.$

Si $c=a$ ou $c=b$, il suffit de découper l'intégrale en deux parties et de refaire exactement le même travail.

Ceci termine la preuve.

En théorie des nombres

Soient N ≥ 1 un entier (grand) et $f\in C^{2}([N,2N])$ telle qu'il existe un réel λ > 0 et des nombres 0 < c₁ < c₂ tels que c₁ λ ≤ f '' ≤ c₂ λ. Alors on a :

$\left|\sum _{n=N+1}^{2N}e^{2i\pi f(n)}\right|\ll N\lambda ^{1/2}+\lambda ^{-1/2}~.$

Article connexe

• Une généralisation du lemme de van der Corput constitue le théorème ATS sur l'approximation d'une somme trigonométrique.

Références

• (en) Christopher Sogge, Fourier Integrals in Classical Analysis, Cambridge, Cambridge University Press, coll. « Cambridge Tracts in Mathematics » (n^o 105), 1993 (lire en ligne)
• (en) Elias M. Stein, Harmonic Analysis: Real-Variable Methods, Orthogonality, and Oscillatory Integrals, Princeton, Princeton University Press, coll. « Princeton Mathematical Series » (n^o 43), 1993 (lire en ligne)