La courbe fuschia en traits d'axe est une proposition de courbe reliant la courbe bleue à la courbe rouge. Sur cette courbe fuschia, la partie supérieure (jusqu'à l'abscisse unitaire) donnerait les ${\displaystyle C_{p}}$ sur la face amont (${\displaystyle C_{p}}$ négatifs) et la partie inférieure les ${\displaystyle C_{p}}$ sur la face aval (${\displaystyle C_{p}}$ également négatifs).

Noter la forme presque ellipsoïdale de la courbe bleue des ${\displaystyle C_{p}}$ amont.

Fail, Lawford et Eyre ont mesuré (marques circulaires rouges) un ${\displaystyle C_{p}}$ de culot de ${\displaystyle -0,36}$. On note cependant que leurs mesures n'ont pas porté jusqu'au bord du disque (où l'écoulement est accéléré au franchissement du corps). Ce ${\displaystyle C_{p}}$ de culot peut être comparé à celui existant au culot de la palette rectangulaire infinie (qui vaut ${\displaystyle -1,38}$) :

C'est en effet une caractéristique commune aux corps suscitant un écoulement 2D de présenter de très forte dépression de culot, du fait que leur contournement ne peut se faire que de deux côtés (par le haut et par le bas sur ce schéma de la palette infinie). Inversement, le contournement du disque peut se faire par le haut, le bas, la gauche et la droite, ce qui réduit sa dépression de culot.

Il est admis que le ${\displaystyle C_{x}}$ du disque exposé frontalement vaut ${\displaystyle 1,12}$ réparti en ${\displaystyle 0,75}$ sur la face avant et ${\displaystyle 0,37}$ pour la face arrière. Ces mesures de Fail, Lawford et Eyre attribuent cependant plutôt ${\displaystyle 0,35}$ au ${\displaystyle C_{x}}$ de la face arrière.

Le coefficient de pression est défini classiquement par le quotient :
${\displaystyle C_{p}={p-p_{\infty } \over {\frac {1}{2}}\rho _{\infty }v_{\infty }^{2}}}$
où :

${\displaystyle p}$ est la pression statique mesurée sur le corps au point considéré,

${\displaystyle p_{\infty }}$ la pression statique de l’écoulement (c.-à-d. à l’écart des perturbations créées par le corps),

${\displaystyle v_{\infty }}$ la vitesse de l’écoulement loin du corps,

${\displaystyle \rho _{\infty }}$ la masse volumique du fluide (l’air, par exemple).

L'écoulement du fluide se fait du haut vers le bas. On remarque qu'au point d'arrêt, le ${\displaystyle C_{p}}$ vaut 1.